المرجع الالكتروني للمعلوماتية
المرجع الألكتروني للمعلوماتية

الرياضيات
عدد المواضيع في هذا القسم 9761 موضوعاً
تاريخ الرياضيات
الرياضيات المتقطعة
الجبر
الهندسة
المعادلات التفاضلية و التكاملية
التحليل
علماء الرياضيات

Untitled Document
أبحث عن شيء أخر المرجع الالكتروني للمعلوماتية
{افان مات او قتل انقلبتم على اعقابكم}
2024-11-24
العبرة من السابقين
2024-11-24
تدارك الذنوب
2024-11-24
الإصرار على الذنب
2024-11-24
معنى قوله تعالى زين للناس حب الشهوات من النساء
2024-11-24
مسألتان في طلب المغفرة من الله
2024-11-24

الحاجة الى الدين
4-1-2017
Thorvald Nicolai Thiele
22-12-2016
الاعتبارات الهامة في اعداد المقابلات
11-5-2021
استقبال الريح حال البول والاحداث في الماء والأرض الصلبة وغير ذلك
2024-02-20
Plasma lipids
16-1-2016
استدعاء الحسين (عليه السّلام)
18-10-2017

Unit Square Integral  
  
3289   07:38 مساءً   date: 17-9-2018
Author : Bailey, D. H.; Borwein, J. M.; Calkin, N. J.; Girgensohn, R.; Luke, D. R.; and Moll, V. H
Book or Source : Experimental Mathematics in Action. Wellesley, MA: A K Peters, 2007.
Page and Part : ...


Read More
Date: 2-5-2019 1853
Date: 1841
Date: 22-4-2019 1871

Unit Square Integral

Integrals over the unit square arising in geometric probability are

 int_0^1int_0^1sqrt(x^2+y^2)dxdy=1/3[sqrt(2)+sinh^(-1)(1)] 
int_0^1int_0^1sqrt((x-1/2)^2+(y-1/2)^2)dxdy 
 =1/6[sqrt(2)+sinh^(-1)(1)],

(1)

which give the average distances in square point picking from a point picked at random in a unit square to a corner and to the center, respectively.

Unit square integrals involving the absolute value are given by

int_0^1int_0^1|x-y|^ndxdy = 2/((n+1)(n+2))

(2)

int_0^1int_0^1|x+y|^ndxdy = (2(2^(n+1)-1))/((n+1)(n+2)),

(3)

for R[n]>-1 and R[n]>-2, respectively.

Another simple integral is given by

 int_0^1int_0^1(dxdy)/(sqrt(1+x^2+y^2))=4ln(2+sqrt(3))-2/3pi

(4)

(Bailey et al. 2007, p. 67). Squaring the denominator gives

int_0^1int_0^1(dxdy)/(x^2+y^2+1) = int_0^1(tan^(-1)(1/(sqrt(1+y^2))))/(sqrt(1+y^2))dy

(5)

= int_0^11/(sqrt(4x^2-1))[tan^(-1)(3/(sqrt(4x^2-1)))-tan^(-1)((1+2x^2)/(sqrt(4x^2-1)))]dx

(6)

= int_0^(pi/4)(tan^(-1)(costheta))/(costheta)dtheta

(7)

= 1/2pisinh^(-1)1-K+1/6_3F_2(1/2,1,1;3/2,3/2;1/9)

(8)

= 0.63951...

(9)

(OEIS A093754; M. Trott, pers. comm.), where K is Catalan's constant and _3F_2(a,b,c;d,e;z) is a generalized hypergeometric function. A related integral is given by

 int_0^1int_0^1(dxdy)/(x^2+y^2),

(10)

which diverges in the Riemannian sense, as can quickly seen by transforming to polar coordinates. However, taking instead Hadamard integral to discard the divergent portion inside the unit circle gives

Hint_0^1int_0^1(dxdy)/(x^2+y^2) = intint_(x^2+y^2>1; 0<x<1; 0<y<1)(dxdy)/(x^2+y^2)

(11)

= int_0^11/x[tan^(-1)(1/x)-tan^(-1)((sqrt(1-x^2))/x)]dx

(12)

= 1/2piln2-K

(13)

= 0.172827...

(14)

(OEIS A093753), where K is Catalan's constant.

A collection of beautiful integrals over the unit square are given by Guillera and Sondow (2005) that follow from the general integrals

int_0^1int_0^1(x^(u-1)y^(v-1))/(1-xyz)[-ln(xy)]^sdxdy = Gamma(s+1)(Phi(z,s+1,v)-Phi(z,s+1,u))/(u-v)

(15)

int_0^1int_0^1((xy)^(u-1))/(1-xyz)[-ln(xy)]^sdxdy = Gamma(s+2)Phi(z,s+2,u),

(16)

for u,v>0R[s]>-2 if z in C-[1,infty), and R[s]>-1 if z=1, where Gamma(s) is the gamma function and Phi(z,s,a) is the Lerch transcendent. In (15), to handle the case u=v, take the limit as v->u, which gives (16).

Another result is

 int_0^1int_0^1(1-x)/((1-xy)(-lnxy))(xy)^(u-1)dxdy=lnu-psi_0(u)

(17)

(Guillera and Sondow 2005), for u>0 and where psi_0(z) is the digamma function.

Guillera and Sondow (2005) also give

int_0^1int_0^1([-ln(xy)]^s)/(1-xy)dxdy = Gamma(s+2)zeta(s+2)

(18)

int_0^1int_0^1([-ln(xy)]^s)/(1+xy)dxdy = Gamma(s+2)eta(s+2)

(19)

int_0^1int_0^1([-ln(xy)]^s)/(1+x^2y^2)dxdy = Gamma(s+2)beta(s+2),

(20)

where the first holds for R[s]>-1, the second and third for R[s]>-2zeta(s) is the Riemann zeta function, eta(s) is the Dirichlet eta function, and beta(s) is the Dirichlet beta function. (19) was found by Hadjicostas (2002) for s>=0 an integer. Formulas (18) and (19) are special cases of (16) obtained by setting u=1 then taking z=1 and z=-1, respectively.

The beautiful formulas

int_0^1int_0^1(dxdy)/(1-xy) = zeta(2)

(21)

int_0^1int_0^1(-ln(xy))/(1-xy)dxdy = 2zeta(3)

(22)

were given by Beukers (1979). These integrals are special cases of (19) obtained by taking s=0 and 1, respectively. An analog involving Catalan's constant K is given by

 int_0^1int_0^1(dxdy)/((1-xy)sqrt(x(1-y)))=8K

(23)

(Zudilin 2003).

Other beautiful integrals related to Hadjicostas's formula are given by

int_0^1int_0^1(x-1)/((1-xy)ln(xy))dxdy = gamma

(24)

int_0^1int_0^1(x-1)/((1+xy)ln(xy))dxdy = ln(4/pi)

(25)

(Sondow 2003, 2005; Borwein et al. 2004, p. 49), where gamma is the Euler-Mascheroni constant.

A collection of other special cases (Guillera and Sondow 2005) includes

int_0^1int_0^1(-xln(xy))/(1+x^2y^2)dxdy = K-1/(48)pi^2

(26)

int_0^1int_0^1(-xln(xy))/(1-x^2y^2)dxdy = 1/(12)pi^2

(27)

int_0^1int_0^1(-ln(xy))/(1+x^2y^2)dxdy = 1/(16)pi^3

(28)

int_0^1int_0^1(dxdy)/(1+x^2y^2) = K

(29)

int_0^1int_0^1(-dxdy)/((2-xy)ln(xy)) = ln2

(30)

int_0^1int_0^1(dxdy)/(2-xy) = 1/(12)pi^2-1/2ln^22

(31)

int_0^1int_0^1(-ln(xy))/(2-xy)dxdy = 7/4zeta(3)-1/6pi^2ln2+1/3ln^32

(32)

int_0^1int_0^1(-x)/((2-xy)ln(xy))dxdy = lnsigma

(33)

int_0^1int_0^1(-dxdy)/((phi-xy)ln(xy)) = 2lnphi

(34)

int_0^1int_0^1(-dxdy)/((phi^2-xy)ln(xy)) = lnphi

(35)

int_0^1int_0^1(dxdy)/(phi-xy) = 1/(10)pi^2-ln^2phi

(36)

int_0^1int_0^1(dxdy)/(phi^2-xy) = 1/(15)pi^2-ln^2phi

(37)

int_0^1int_0^1(-ln(xy))/(phi^2-xy)dxdy = 8/5zeta(3)-4/(15)pi^2lnphi+4/3ln^3phi

(38)

int_0^1int_0^1(-x)/((1+xy)ln(xy))dxdy = ln(1/2pi)

(39)

int_0^1int_0^1(-x)/((1+x^2y^2)ln(xy))dxdy = ln[(sqrt(2pi))/(Gamma^2(3/4))]

(40)

int_0^1int_0^1(-1)/((1+x^2y^2)ln(xy))dxdy = 1/4pi

(41)

int_0^1int_0^1x/(1-x^3y^3)dxdy = pi/(3sqrt(3))

(42)

int_0^1int_0^1(dxdy)/(1-x^2y^2) = 1/8pi^2

(43)

int_0^1int_0^1(ln(2-x))/(1-xy)dxdy = 1/4pi^2ln2-zeta(3)

(44)

int_0^1int_0^1(ln(2-xy))/(1-xy)dxdy = 5/8zeta(3)

(45)

int_0^1int_0^1(ln(1+x))/(1-xy)dxdy = 5/8zeta(3)

(46)

int_0^1int_0^1(ln(1+xy))/(1-xy)dxdy = 1/4pi^2ln2-zeta(3)

(47)

int_0^1int_0^1(-ln(1-x))/(1-xy)dxdy = 2zeta(3)

(48)

int_0^1int_0^1(-ln(1-xy))/(1-xy)dxdy = zeta(3)

(49)

int_0^1int_0^1(xdxdy)/([-ln(xy)]^(3/2)) = 2(sqrt(2)-1)sqrt(pi)

(50)

int_0^1int_0^1(dxdy)/([-ln(xy)]^(3/2)) = sqrt(pi)

(51)

int_0^1int_0^1(dxdy)/([-ln(xy)]^(5/4)) = Gamma(3/4)

(52)

int_0^1int_0^1(xln^2(xy))/((1+x^2y^2)^2)dxdy = K-1/(48)pi^2+1/(32)pi^3

(53)

int_0^1int_0^1(ln^4(xy))/((1+xy)^2)dxdy = (225)/2zeta(5)

(54)

int_0^1int_0^1(-dxdy)/((1+x^2y^2)^2ln(xy)) = 1/8(pi+2)

(55)

int_0^1int_0^1(-xdxdy)/((1+xy)^2ln(xy)) = ln((A^6)/(2^(1/6)sqrt(pie)))

(56)

int_0^1int_0^1(1-x)/((1+xy)ln^2(xy))dxdy = ln((pi^(1/2)A^6)/(2^(7/6)e))

(57)

int_0^1int_0^1(1-x^2)/((1+x^2y^2)ln^2(xy))dxdy = ln[(Gamma(1/4))/(2Gamma(3/4))]+(2K)/pi-1/2

(58)

int_0^1int_0^1(1-x)/([-ln(xy)]^(5/2))dxdy = 1/3sqrt(pi)(8sqrt(2)-10),

(59)

where zeta(n) is the Riemann zeta function, zeta(3) is Apéry's constant, phi is the golden ratio, sigma is Somos's quadratic recurrence constant, and A is the Glaisher-Kinkelin constant. Equation (57) appears in Sondow (2005), but is a special case of the type considered by Guillera and Sondow (2005).

Corresponding single integrals over [0,1] for most of these integrals can be found by making the change of variables x=X/Yy=Y. The Jacobian then gives dxdy=Y^(-1)dXdY, and the new limits of integration are {X,0,1}{Y,X,1}. Doing the integral with respect to Y then gives a 1-dimensional integral over [0,1]. For details, see the first part of the proof of Guillera-Sondow's Theorem 3.1.


REFERENCES:

Bailey, D. H.; Borwein, J. M.; Calkin, N. J.; Girgensohn, R.; Luke, D. R.; and Moll, V. H. Experimental Mathematics in Action. Wellesley, MA: A K Peters, 2007.

Beukers, F. "A Note on the Irrationality of zeta(2) and zeta(3)." Bull. London Math. Soc. 11, 268-272, 1979.

Borwein, J.; Bailey, D.; and Girgensohn, R. Experimentation in Mathematics: Computational Paths to Discovery. Wellesley, MA: A K Peters, 2004.

Guillera, J. and Sondow, J. "Double Integrals and Infinite Products for Some Classical Constants Via Analytic Continuations of Lerch's Transcendent." 16 June 2005. http://arxiv.org/abs/math.NT/0506319.

Hadjicostas, P. "Some Generalizations of Beukers' Integrals." Kyungpook Math. J. 42, 399-416, 2002.

Sloane, N. J. A. Sequences A093753 and A093754 in "The On-Line Encyclopedia of Integer Sequences."

Sondow, J. "Criteria for Irrationality of Euler's Constant." Proc. Amer. Math. Soc. 131, 3335-3344, 2003. http://arxiv.org/abs/math.NT/0209070.

Sondow, J. "Double Integrals for Euler's Constant and ln(4/pi) and an Analog of Hadjicostas's Formula." Amer. Math. Monthly 112, 61-65, 2005.

Zudilin, W. "An Apéry-Like Difference Equation for Catalan's Constant." Electronic J. Combinatorics 10, No. 1, R14, 1-10, 2003. http://www.combinatorics.org/Volume_10/Abstracts/v10i1r14.html.




الجبر أحد الفروع الرئيسية في الرياضيات، حيث إن التمكن من الرياضيات يعتمد على الفهم السليم للجبر. ويستخدم المهندسون والعلماء الجبر يومياً، وتعول المشاريع التجارية والصناعية على الجبر لحل الكثير من المعضلات التي تتعرض لها. ونظراً لأهمية الجبر في الحياة العصرية فإنه يدرّس في المدارس والجامعات في جميع أنحاء العالم. ويُعجب الكثير من الدارسين للجبر بقدرته وفائدته الكبيرتين، إذ باستخدام الجبر يمكن للمرء أن يحل كثيرًا من المسائل التي يتعذر حلها باستخدام الحساب فقط.وجاء اسمه من كتاب عالم الرياضيات والفلك والرحالة محمد بن موسى الخورازمي.


يعتبر علم المثلثات Trigonometry علماً عربياً ، فرياضيو العرب فضلوا علم المثلثات عن علم الفلك كأنهما علمين متداخلين ، ونظموه تنظيماً فيه لكثير من الدقة ، وقد كان اليونان يستعملون وتر CORDE ضعف القوسي قياس الزوايا ، فاستعاض رياضيو العرب عن الوتر بالجيب SINUS فأنت هذه الاستعاضة إلى تسهيل كثير من الاعمال الرياضية.

تعتبر المعادلات التفاضلية خير وسيلة لوصف معظم المـسائل الهندسـية والرياضـية والعلمية على حد سواء، إذ يتضح ذلك جليا في وصف عمليات انتقال الحرارة، جريان الموائـع، الحركة الموجية، الدوائر الإلكترونية فضلاً عن استخدامها في مسائل الهياكل الإنشائية والوصف الرياضي للتفاعلات الكيميائية.
ففي في الرياضيات, يطلق اسم المعادلات التفاضلية على المعادلات التي تحوي مشتقات و تفاضلات لبعض الدوال الرياضية و تظهر فيها بشكل متغيرات المعادلة . و يكون الهدف من حل هذه المعادلات هو إيجاد هذه الدوال الرياضية التي تحقق مشتقات هذه المعادلات.