تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
مفعول زيمان وباشن باك لذرات ذات الكترونين
المؤلف:
الدكتور محمد انور بطل
المصدر:
الفيزياء الذرية والجزيئية
الجزء والصفحة:
ص 161
7-2-2022
1943
مفعول زيمان وباشن باك لذرات ذات الكترونين
في الارتباط j— j وفي حقل ضعيف:
إن المؤثر W في الارتباط j-j سيكون بشكل نظهر فيه j2 ,j1.
1 - نطبق مبرهنة (Wigner Eckart) على عناصر المصفوفة للمؤثر J1z:
حيث :
لكن:
اذاً:
2- بتطبيق النظرية بشكل مشابه على jz2 نجد :
حيث:
3- لنوجد الآن عناصر المصفوفة للمؤثر jz1 +s1z لنكتب:
حيث:
4- نفس الشيء بالنسبة للمؤثر: jz2 +sz2
مع
انطلاقاً من المراحل الأربعة السابقة. يمكننا أن نكتب :
حيث : g = a g1 + b g2 وبالتالي فإن الطاقة ΔE.
b في حالة حقل قوي : في الارتباط j-j.
بدون صعوبة نجد ΔE:
الاكثر قراءة في الفيزياء الذرية
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
