x
هدف البحث
بحث في العناوين
بحث في المحتوى
بحث في اسماء الكتب
بحث في اسماء المؤلفين
اختر القسم
موافق
تاريخ الفيزياء
الحضارة البابلية
الحضارة المصرية
الحضارة العربية
الحضارات الاخرى
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الهندسية
الفيزياء الحيوية
الحاسوبية
الفيزياء الطبية
طرائق تدريس الفيزياء
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
مخفي الفيزياء
ازدواج الدوران والاهتزاز
المؤلف: الدكتور صلاح الدين محمود يونس
المصدر: الفيزياء الجزيئية
الجزء والصفحة: 193
15-1-2021
2063
ازدواج الدوران والاهتزاز
ان عدم التوافق الكامل للانتقالات الطيفية في المعادلة (i) والمعادلة (ii) مع القياسات الطيفية (المسافة الفاصلة بين الخطوط الطيفية ليست ثابتة)
.........(i)
.........(ii)
يمكن ان ينسب الى ازدوا دوران الجزيئة مع اهتزازها وبهذا الازدواج يدخل الحد المتقاطع (v+1/2) J (J+1) الى معادلة الطاقة لجزيئة دوارة – مهتزة باعتبار ان B يعتمد على الطاقة الاهتزازية لذا يمكن كتابة معادلة الطاقة بالشكل:
........(1)
حيث Bv تتضمن اعتبار الثابت الدوراني دالة في العدد الكمي الاهتزازي ويمكن التعبير عن ذلك بالمعادلة:
...........(2)
حيث B2 الثابت الدوراني المقابل لطول الآصرة في حالة الاتزان وαe ثابت موجب صغير القيمة.
وبهذا التعبير عن الطاقة تعطي قواعد الاختيار ترددات الانتقال المسموحة للانتقال الاهتزازي v = 0 الى v = 1 كما ياتي:
ان الحالة الاهتزازية الاعلى تهتز بسعة اعلى لذلك تكون قيمة r الفعالة اكبر وينتج عن ذلك I1> I0 وB1<B0 ولذلك تكون مكافئات حدود J2 في فرع P وفرع R سالبة وهي المسئولة الاساسية عن عدم ثبوت قيمة فاصلة الطاقة للخطوط الطيفية لحزمة دورانية – اهتزازية ولعدم تماثل الحزمة الظاهر في شكل (1).
شكل (1)
ان ترددات خطوط J العالية لفرع P اقل من المتوقع عندما B1 = B0 = B وكنتيجة يمتد هذا الفرع ابعد الى اسفل جانب التردد الواطئ وكذلك ترددات خطوط J العالية لفرع R وفرع P التي تبدأ من قيمة J في المستوى v = 1 يعطي معلومات عن فاصلة الطاقة الدورانية في المستوى الاهتزازي الاوطأ.
ومن فواصل الطاقة الدورانية في المستوى الاهتزازي v = 1 وv = 0 يمكن استنتاج قيم B0 وB1 واضافة الى ذلك يمكن الحصول على قيم B0 وB1 من انتقالات مختلفة كدالة في J ومنها يمكن تقدير تاثير التشويه المركزي.
ويمكن استنتاج قيم B0 وB1 من الفروق الملائمة بين ترددات فرع P وفرع R لذا لخطوط P وR المبتدئة من قيمة J نفسها نستطيع كتابة العلاقة:
.......(3)
ومنها يمكن ايجاد قيمة B1 وخط R البادئ من مستوى J وخط P البادئ من المستوى J+2 ينتهيان الى المستوى j نفسه في الحالة الاعلى ومن العلاقة:
............(4)
يمكن الحصول على قيم B0. ان اعتماد B0 على الطاقة الاهتزازية يمكن ان تكون له قيمة ملحوظة فمثلا لجزيئة الهيدروجين Be = 60.809 cm-1، αe = 2.993 cm-1، re = 0.7417 A، r0 = 0.7417 ، و r1 = 0.7417 A.