تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
التقريب الكظيم Adiabatic Approximation
المؤلف:
الدكتور صلاح الدين محمود يونس
المصدر:
الفيزياء الجزيئية
الجزء والصفحة:
p 38
29-9-2020
1900
التقريب الكظيم Adiabatic Approximation
يمكن جمع عناصر المصفوفة في حدود قطرية Cmm وحدود قطرية Cmm(n≠m) الحدود القطرية تساوي:
.......................(1)
بتبادل التفاضل بالنسبة الى الاحداثيات النووية والتكامل على الاحداثيات الالكترونية في الحد الثاني من المعادلة 1 فان النتيجة ستكون صفرا، لان وباستخدام المعادلة:
فان الحد الاول يمكن كتابته كالآتي:
...........................(2)
الحدود القطرية تعتمد تربيعيا على التغير في الدالة الموجية Φen عند تغير الاحداثيات النووية. هذه الحدود صغيرة القيمة لان الكتل النووية MN في المقام قيمتها كبيرة. عند تعويض المعادلة 2 في المعادلة (i)
.............(i)
نحصل على التقريب الكظيم:
............................(3)
وبالجهد (U'n(R يعطى بالمعادلة:
وهو يختلف عن الجهد في تقريب بورن – اوبنهايمر (E(0)n(R بالحد التصحيحي الذي يعتمد على الكتلة النووية ولذلك تختلف قيمته باختلاف نظائر العنصر الكيميائي.
يمكن النظر الى التقريب الكظيم كما ياتي: ان السحابة الالكترونية لا تتبع التغير في الحركة النووية آنيا ولكن توجد فترة تاخير زمنية تعتمد على مقدار الطاقة النووية ولا تمزج الحركة النووية بين حالتين الكترونيتين والتقريب الكظيم يعتبر خطوة اضافية بالنسبة الى تقريب بورن – اوبنهايمر وتصحيحه ضئيل المقدار لان الكتل النووية كبيرة.
توصف الطاقة الالكترونية (E(0)n(R في التقريب الكظيم كسطح طاقة كامنة في فضاء الاحداثيات النووية {R= {R1,R2,....Rn وتمثل الجهد الذي تتحرك النواة فيه وللجزيئات الثنائية الذرة يختزل هذا الجهد الى متغير واحد |R=|R1-R2 وهو المسافة بين النواتين. منحني الطاقة الكامنة (E(0)n(R)=V(R مبين في شكل 1 لجزيئة ثنائية الذرة ويمر المنحني بقيمة صغرى عند المسافة Re وتدعى مسافة الاتزان وعمق الجهد عند المسافة الصغرى يمثل طاقة الاصرة للحالة الالكترونية n.
الطاقة اللازمة لتفكيك الجزيئة في اوطأ مستوى اهتزازي v=0 تدعى طاقة التفكك Ed.
الطاقة الكلية للجزيئة في الحالة n تساوي مجموع الحدود الاتية:
توجد لكل حالة الكترونية مجموعة من الحالات الاهتزازية متميزة بالعدد الاهتزازي الكمي v، ولكل حالة اهتزازية يوجد عادة عدد كبير جدا من الحالات الدورانية متميزة بالعدد الدوراني الكمي J كما مبين في شكل 2.
الشكل (1)
الاكثر قراءة في الفيزياء الجزيئية
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
